* ψ     / [ / ] *   /[

[   ) [

,] / ] / [    ]     .= 

* * ψ     *    / [ [ ] []

[   ) ] / ]    .= 

*    / ]]   ) [[ ]] [

* ψ

] / ]  .= 

 * * ψ *   / [ [ ] 

 ] 
* ψ

] / ] /    .= 

* * ψ  /  *    / [ / ]  [

[   ) [[ ]

* ψ

] .   .=  

* * ψ     /  *    [ [ ] 

 ] 
* ψ

]/ ]    .= 

 * ψ     *    [ [ ]]

 

* ψ

]/ ]   .= 

* * ψ      *  / [ 

[ ] 

] / ]    .= 

* * ψ *   / [ [ ]]

] 

* ψ

] /     .= 

* **   [ [ ]]

] 
* ψ

 / ] / ]] .= 

* *  *    [[ ]]/

] 

* ψ

]/ ] .= 

* * ψ [[ ]]

 ]

* ψ

]/ ]  .= 

* * [ *   / [ [ ]]

* ψ / ]  .= 

* * ψ      [  [ ] 

[   ) * ψ / ] / ]    .= 

* * ψ     

] /      [[ ]] ]

[   )    .= 

* * ψ  [[[ ]][   ) [

* ψ 

] / ]= 

* * ψ     [ [[ ]]

[   )

,] /  ] / * ψ     .= 

*  *   [[ ]] / [   )

,] /  / ] / * ψ   .= 

Equação de Maxwell-Faraday

A equação de Maxwell-Faraday é uma generalização da lei de Faraday, e afirma que um campo magnético que varia com o tempo é sempre acompanhado por um campo elétrico não-conservativo que varia espacialmente, e vice-versa. A equação de Maxwell–Faraday é:

${\displaystyle \mathrm{\nabla }\times \mathbf{�}=-\frac{\mathrm{\partial }\mathbf{�}}{\mathrm{\partial }�}}$

(em unidades do SI), onde ${\displaystyle \mathrm{\nabla }\times }$ é o operador rotacional e, novamente, E(r, t) é o campo elétrico e B(r, t) é o campo magnético. Tais campos podem estar em função da posição r e do tempo t